Evaluación de la inmunidad al ruido de señales moduladas. Filtro digital adaptado

Descarga eléctrica llamado movimiento dirigido de cargas eléctricas. Para transmitir electricidad se utilizan conductores, en su mayoría metales. Ejemplos de tales materiales son el cobre y el aluminio, y los no metales incluyen el grafito. El flujo de corriente tiene uno característica interesante, es decir, la distribución de cargas en un conductor a lo largo de su volumen. Consideraremos esta pregunta en el artículo.

Portadores de carga y su movimiento.

Un conductor es una sustancia en la que los portadores comienzan a moverse bajo la influencia del menor impacto externo. campo eléctrico. Cuando no hay ningún campo externo, los campos de iones positivos y electrones negativos se anulan entre sí. Examinamos un tema relacionado con más detalle y lo comparamos en un artículo publicado anteriormente.

Considere un objeto metálico que se encuentra en un campo eléctrico. Los portadores de carga comienzan a moverse bajo la influencia de un campo externo debido al hecho de que las fuerzas de Coulomb comienzan a actuar sobre los portadores de carga. Además, en los portadores positivos y negativos la dirección de acción de estas fuerzas radica en diferentes direcciones. El movimiento se detiene si la suma de las intensidades de los campos externo e interno se vuelve cero, es decir:

Erez=Einterno+Eexterno=0

En este caso, la intensidad del campo es igual a:

E=dФ/dt

Si la tensión es cero, entonces el potencial dentro del cuerpo es igual a algún número constante. Esto quedará claro si expresamos el potencial de esta fórmula y realizamos la integración, es decir:

Los iones positivos y los electrones de todo el volumen del cuerpo se precipitan hacia su superficie para compensar la tensión. Entonces, la intensidad del campo eléctrico dentro del conductor se vuelve cero, ya que está equilibrado por los portadores de carga de su superficie.

¡Interesante! Una superficie en la que existe el mismo potencial en todos los puntos se llama equipotencial.

Si consideramos esta cuestión con más detalle, cuando un conductor se introduce en un campo eléctrico, los iones positivos se mueven en su contra. líneas eléctricas, y los electrones negativos están en la misma dirección. Esto sucede hasta que se distribuyen y el campo en el conductor se vuelve cero. Estas cargas se denominan inducidas o en exceso.

¡Importante! Cuando se imparten cargas a un material conductor, se distribuirán de manera que se logre un estado de equilibrio. Las cargas iguales se repelerán y tenderán de acuerdo con la dirección de las líneas del campo eléctrico.

De ello se deduce que el trabajo realizado para mover los portadores de carga es cero, que es igual a la diferencia de potencial. Entonces el potencial en diferentes partes del conductor es igual a un número constante y no cambia. Es importante saber que en un dieléctrico, para arrancar un portador de carga, por ejemplo un electrón, de un átomo, se deben aplicar grandes fuerzas. Por lo tanto, los fenómenos descritos en en un sentido general observado en cuerpos conductores.

Capacidad eléctrica de un conductor solitario.

Primero, veamos el concepto de director solitario. Este es un conductor que se separa de otros conductores y cuerpos cargados. En este caso, el potencial dependerá de su carga.

La capacidad eléctrica de un conductor solitario es la capacidad del conductor para mantener una carga distribuida. En primer lugar, depende de la forma del conductor.

Si dos de estos cuerpos están separados por un dieléctrico, por ejemplo, aire, mica, papel, cerámica, etc. - obtienes un condensador. Su capacidad depende de la distancia entre las placas y su área, así como de la diferencia de potencial entre ellas.

Las fórmulas describen la dependencia de la capacitancia de la diferencia de potencial y las dimensiones geométricas. condensador plano. Puede obtener más información sobre esto en nuestro artículo separado.

Distribución de carga y forma del cuerpo.

Entonces, la densidad de distribución de los portadores de carga depende de la forma del conductor. Consideremos esto usando el ejemplo de fórmulas para una esfera.

Supongamos que tenemos una determinada esfera metálica cargada, con radio R, densidad de carga en la superficie G y potencial Ф.

De la última fórmula derivada, se puede entender que la densidad es aproximadamente inversamente proporcional al radio de la esfera.

Es decir, cuanto más convexo y afilado sea el objeto, mayor será la densidad de portadores en este lugar. En superficies cóncavas, la densidad es mínima. Esto se puede ver en el vídeo:

Aplicación en la práctica

Si tenemos en cuenta lo anterior, cabe señalar que la corriente fluye a través del cable y se distribuye como a lo largo del diámetro exterior de la tubería. Esto se debe a las peculiaridades de la distribución de electrones en un cuerpo conductor.

Es curioso que cuando las corrientes fluyen en sistemas con corriente frecuencia alta Se observa un efecto en la piel. Ésta es la distribución de cargas sobre la superficie de los conductores. Pero en este caso se observa una capa “conductora” aún más fina.

¿Qué significa? Esto sugiere que para que fluya una corriente de la misma magnitud con una frecuencia de red de 50 Hz y con una frecuencia de 50 kHz en un circuito de alta frecuencia, se requerirá una sección transversal mayor del conductor. En la práctica, esto se observa en bloques de pulso nutrición. Estas son las corrientes que fluyen en sus transformadores. Para aumentar el área de la sección transversal, elija un cable grueso o enrolle los devanados con varios cables a la vez.

La dependencia de la distribución de densidad de la forma de la superficie descrita en el apartado anterior se utiliza en la práctica en los sistemas de protección contra rayos. Se sabe que para proteger contra los daños causados ​​por rayos se instala un tipo de protección contra rayos, por ejemplo un pararrayos. Las partículas cargadas se acumulan en su superficie, por lo que la descarga se produce precisamente en ella, lo que confirma nuevamente lo dicho sobre su distribución.

Esto es todo lo que queríamos contarte sobre cómo se distribuyen las cargas en un conductor cuando fluye corriente. ¡Esperamos que la información proporcionada haya sido clara y útil para usted!

Materiales

En los conductores, las cargas eléctricas pueden moverse libremente bajo la influencia de un campo. Fuerzas que actúan sobre los electrones libres. conductor metálico, colocados en un campo electrostático externo, son proporcionales a la intensidad de este campo. Por lo tanto, bajo la influencia de un campo externo, las cargas en el conductor se redistribuyen de modo que la intensidad del campo en cualquier punto dentro del conductor sea igual a cero.

En la superficie de un conductor cargado, el vector de voltaje debe dirigirse normal a esta superficie; de ​​lo contrario, bajo la acción del componente vectorial tangencial a la superficie del conductor, las cargas se moverían a lo largo del conductor. Esto contradice su distribución estática. De este modo:

1. En todos los puntos del interior del conductor y en todos los puntos de su superficie.

2. Todo el volumen de un conductor ubicado en un campo electrostático es equipotencial en cualquier punto dentro del conductor:

La superficie del conductor también es equipotencial, ya que para cualquier línea de la superficie

3. En un conductor cargado, las cargas no compensadas se encuentran únicamente en la superficie del conductor. De hecho, dibujemos una superficie cerrada arbitraria dentro del conductor, limitando un cierto volumen interno del conductor (Fig. 1.3.1). Entonces, según el teorema de Gauss, la carga total de este volumen es igual a:

ya que no hay campo en los puntos de la superficie ubicados dentro del conductor.

Determinemos la intensidad de campo de un conductor cargado. Para hacer esto, seleccionamos un área pequeña arbitraria en su superficie y construimos sobre ella un cilindro de altura con una generatriz perpendicular al área, con bases y paralela a . En la superficie del conductor y cerca de él, los vectores y son perpendiculares a esta superficie, y el flujo vectorial a través de la superficie lateral del cilindro es cero. El flujo de desplazamiento eléctrico también es cero, ya que se encuentra dentro del conductor y en todos sus puntos.

El flujo de desplazamiento a través de toda la superficie cerrada del cilindro es igual al flujo a través de la base superior:

Según el teorema de Gauss, este flujo es igual a la suma de las cargas recorridas por la superficie:

,

¿Dónde está la densidad de carga superficial en el elemento de la superficie del conductor? Entonces

Y desde entonces.

Por lo tanto, si un conductor cargado crea un campo electrostático, entonces la intensidad de este campo en la superficie del conductor es directamente proporcional a la densidad superficial de las cargas contenidas en él.

Estudios de distribución de carga en conductores. varias formas ubicado en un dieléctrico homogéneo lejos de otros cuerpos demostró que la distribución de cargas en la superficie exterior de un conductor depende únicamente de su forma: cuanto mayor es la curvatura de la superficie, mayor es la densidad de carga; no hay cargas excesivas en las superficies internas de los conductores huecos cerrados y.

Gran valor La intensidad del campo cerca de una protuberancia afilada en un conductor cargado produce un viento eléctrico. En un fuerte campo eléctrico cerca de la punta, los iones positivos presentes en el aire se mueven con alta velocidad, chocando con las moléculas de aire e ionizándolas. todo surge numero mayor iones en movimiento que forman el viento eléctrico. Debido a la fuerte ionización del aire cerca de la punta, pierde rápidamente su carga eléctrica. Por lo tanto, para preservar la carga en los conductores, se esfuerzan por garantizar que sus superficies no tengan protuberancias afiladas.

1.3.2.CONDUCTOR EN CAMPO ELÉCTRICO EXTERNO

Si se introduce un conductor descargado en un campo electrostático externo, entonces bajo la influencia fuerzas electricas los electrones libres se moverán en él en la dirección dirección opuesta intensidad de campo. Como resultado, aparecerán cargas opuestas en los dos extremos opuestos del conductor: negativas en el extremo donde hay electrones adicionales y positivas en el extremo donde no hay suficientes electrones. Estas cargas se llaman inducidas. El fenómeno de electrificación de un conductor descargado en un campo eléctrico externo al dividir en este conductor las cargas eléctricas positivas y negativas ya presentes en él en cantidades iguales se llama electrificación por influencia o inducción electrostática. Si se retira el conductor del campo, las cargas inducidas desaparecen.

Las cargas inducidas se distribuyen por la superficie exterior del conductor. Si hay una cavidad dentro del conductor, entonces con una distribución uniforme de cargas inducidas, el campo dentro de ella es cero. En esto se basa la protección electrostática. Cuando quieren proteger (blindar) un dispositivo de campos externos, lo rodean con una pantalla conductora. El campo externo se compensa dentro de la pantalla mediante cargas inducidas que surgen en su superficie.

1.3.3. CAPACIDAD ELÉCTRICA DE UN ÚNICO CONDUCTOR

Considere un conductor ubicado en un medio homogéneo alejado de otros conductores. Un conductor así se llama solitario. Cuando este conductor recibe electricidad, sus cargas se redistribuyen. La naturaleza de esta redistribución depende de la forma del conductor. Cada nueva parte las cargas se distribuyen sobre la superficie del conductor de manera similar a la anterior, por lo tanto, con un aumento en la carga del conductor en un factor, la densidad de carga superficial en cualquier punto de su superficie aumenta en la misma cantidad, donde hay un cierto función de las coordenadas del punto de la superficie considerado.

Dividimos la superficie del conductor en elementos infinitesimales, la carga de cada elemento es igual y puede considerarse puntual. El potencial del campo de carga en un punto distante de él es igual a:

El potencial en un punto arbitrario del campo electrostático formado por una superficie cerrada de un conductor es igual a la integral:

(1.3.1)

Para un punto que se encuentra en la superficie de un conductor, es función de las coordenadas de este punto y elemento. En este caso, la integral depende únicamente del tamaño y la forma de la superficie del conductor. En este caso, el potencial es el mismo para todos los puntos del conductor, por tanto los valores son los mismos.

Se cree que el potencial de un conductor solitario descargado es cero.

De la fórmula (1.3.1) se desprende claramente que el potencial de un conductor solitario es directamente proporcional a su carga. La relación se llama capacidad eléctrica

. (1.3.2)

La capacidad eléctrica de un conductor solitario es numéricamente igual a carga electrica, que debe comunicarse a este conductor para que el potencial del conductor cambie en uno. La capacidad eléctrica de un conductor depende de su forma y tamaño, y los conductores geométricamente similares tienen capacidades proporcionales, ya que la distribución de cargas en ellos también es similar, y las distancias desde cargas similares a los puntos correspondientes del campo son directamente proporcionales a la Dimensiones lineales de los conductores.

El potencial del campo electrostático creado por cada carga puntual es inversamente proporcional a la distancia a esta carga. Por tanto, los potenciales de conductores igualmente cargados y geométricamente similares cambian en proporción inversa a sus dimensiones lineales, y la capacitancia de estos conductores cambia en proporción directa.

De la expresión (1.3.2) se desprende claramente que la capacitancia es directamente proporcional a la constante dieléctrica del medio. Su capacidad no depende ni del material del conductor, ni de su estado de agregación, ni de la forma y tamaño de posibles cavidades en el interior del conductor. Esto se debe al hecho de que el exceso de cargas se distribuye únicamente en la superficie exterior del conductor. no depende también de y .

Unidades de capacidad: - faradio, sus derivados ; .

La capacidad de la Tierra como bola conductora () es igual a .

1.3.4. CAPACIDAD ELÉCTRICA MUTUA. CONDENSADORES

Considere un conductor cerca del cual hay otros conductores. Este conductor ya no podrá considerarse solitario; su capacidad será mayor que la capacidad de un conductor solitario. Esto se debe al hecho de que cuando se imparte una carga a un conductor, los conductores que lo rodean se cargan por influencia, y los más cercanos a la carga guía son cargas del signo opuesto. Estas cargas debilitan un poco el campo creado por la carga. Así, reducen el potencial del conductor y aumentan su capacidad eléctrica (1.3.2).

Consideremos un sistema compuesto por conductores muy próximos entre sí cuyas cargas son numéricamente iguales pero de signo opuesto. Denotemos la diferencia de potencial entre los conductores, el valor absoluto de las cargas es igual a . Si los conductores están ubicados lejos de otros cuerpos cargados, entonces

¿Dónde está la capacitancia eléctrica mutua de dos conductores?

- es numéricamente igual a la carga que se debe transferir de un conductor a otro para cambiar en uno la diferencia de potencial entre ellos.

La capacitancia eléctrica mutua de dos conductores depende de su forma, tamaño y posición relativa, así como de la constante dieléctrica del medio. Por un entorno homogéneo.

Si se retira uno de los conductores, la diferencia de potencial aumenta y la capacitancia mutua disminuye, tendiendo al valor de la capacitancia del conductor aislado.

consideremos dos conductores con cargas opuestas cuya forma y posición relativa son tales que el campo que crean se concentra en un área limitada del espacio. Un sistema de este tipo se llama condensador.

1. Un condensador plano tiene dos placas metálicas paralelas de área , ubicadas a una distancia entre sí (1.3.3). Cargas de placas y . Si dimensiones lineales Las placas son grandes en comparación con la distancia, entonces el campo electrostático entre las placas se puede considerar equivalente al campo entre dos planos infinitos cargados de manera opuesta con las densidades de carga superficiales y, la intensidad del campo, la diferencia de potencial entre las placas, entonces, ¿dónde está el dieléctrico? constante del medio que llena el condensador.

2. Un condensador esférico consta de una bola metálica de radio , rodeada por una bola metálica hueca concéntrica de radio , (figura 1.3.4). Fuera del condensador, los campos creados por las placas interior y exterior se anulan entre sí. El campo entre las placas se crea únicamente por la carga de la bola, ya que la carga de la bola no crea un campo eléctrico dentro de esta bola. Por tanto, la diferencia de potencial entre las placas es: , Entonces

El revestimiento interior de un condensador esférico puede considerarse como una esfera solitaria. En este caso, y.

Distribución de cargas en un conductor. Conductor en un campo eléctrico externo.

La palabra "conductor" en física significa un cuerpo conductor de cualquier tamaño y forma que contiene cargas libres (electrones o iones). Para ser más precisos, a continuación consideraremos los metales.

Si a un conductor se le da una determinada carga q, entonces se distribuirá de manera que se cumpla la condición de equilibrio (dado que cargas similares se repelen, están ubicadas en la superficie del conductor).

1.
Si las cargas de un conductor están en equilibrio, entonces la resultante de todas las fuerzas que actúan sobre cada carga es igual a cero:

porque y E=0, entonces

en cualquier punto dentro del conductor E=0.

2. Porque

en todos los puntos dentro del conductor el potencial es constante.

3. Porque En equilibrio, las cargas no se mueven a lo largo de la superficie del conductor, entonces el trabajo realizado para moverlas es cero:

aquellos. la superficie del conductor es equipotencial.

4. Porque Las líneas vectoriales son perpendiculares a las superficies equipotenciales, las líneas son perpendiculares a la superficie del conductor.

5. Según el teorema de Gauss

Si S es la superficie de un conductor cargado, luego dentro de él E = 0,

aquellos. Las cargas se encuentran en la superficie del conductor.

6. Averigüemos cómo se relaciona la densidad de carga superficial con la curvatura de la superficie.

Para una esfera cargada

La densidad de carga está determinada por la curvatura de la superficie del conductor: aumenta al aumentar la curvatura positiva (convexidad) y disminuye al aumentar la curvatura negativa (concavidad). Especialmente grande en la punta. En este caso, los iones de ambos signos y los electrones presentes en el aire en pequeñas cantidades son acelerados cerca de la punta por un campo fuerte y, al golpear los átomos del gas, los ionizan. Se crea una región de carga espacial, desde donde el campo empuja hacia afuera los iones del mismo signo que la punta, arrastrando consigo los átomos de gas. El flujo de átomos e iones dirigido desde la punta crea la impresión de un "flujo de cargas". En este caso, la punta se enrarece al caer sobre ella iones de signo opuesto. El movimiento tangible resultante del gas en la punta se llama "viento eléctrico".

Conductor en un campo eléctrico externo:

Cuando un conductor descargado se introduce en un campo eléctrico, sus electrones (cargas libres) comienzan a moverse, aparecen cargas inducidas en la superficie del conductor y el campo dentro del conductor es cero. Esto se utiliza para protección electrostática, es decir. Proteger dispositivos eléctricos y de radio (y personas) de la influencia de campos electrostáticos. El dispositivo está rodeado por una pantalla conductora (sólida o en forma de rejilla). El campo externo se compensa dentro de la pantalla con el campo de cargas inducidas que surgen en su superficie.

uno de tareas comunes La electrostática es la determinación del campo eléctrico o potencial para una distribución de carga superficial determinada. El teorema de Gauss (1.11) nos permite escribir inmediatamente alguna relación particular para el campo eléctrico. Si en una superficie S con una unidad normal la carga se distribuye con la densidad superficial , y el campo eléctrico en ambos lados de la superficie es igual, respectivamente (figura 1.4), entonces, de acuerdo con el teorema de Gauss,

Esta relación aún no determina los campos en sí, con la única excepción de aquellos casos en los que no hay otras fuentes del campo que no sean cargas superficiales con una densidad y la distribución tiene una forma particularmente simple. La relación (1.22) solo muestra que cuando se mueve desde el lado "interior" de la superficie, en la que se encuentra la carga superficial a, hacia el lado "exterior", la componente normal del campo eléctrico experimenta un salto

Usando la relación (1.21) para la integral lineal de E a lo largo de un contorno cerrado, se puede demostrar que la componente tangencial del campo eléctrico es continua al pasar por la superficie.

Higo. 1.4. Un salto en la componente normal del campo eléctrico al cruzar la distribución superficial de cargas.

La expresión general del potencial creado por la distribución de carga superficial en un punto arbitrario del espacio (incluso en la misma superficie S en la que se encuentran las cargas) se puede encontrar en (1.17), reemplazando por

La expresión del campo eléctrico se puede obtener a partir de aquí por derivación.

También es de interés el problema del potencial creado por una doble capa, es decir, la distribución de dipolos sobre la superficie.

Higo. 1.5. Transición al límite durante la formación de una doble capa.

Se puede imaginar una doble capa de la siguiente manera: deje que la carga esté ubicada en la superficie S con una cierta densidad , y en la superficie S cercana a S, la densidad de la superficie en los puntos correspondientes (adyacentes) es , es decir igual en valor y opuesta en signo (Fig. 1.5). Doble capa, es decir, distribución dipolar con momento por unidad de superficie

resultará como una transición límite, en la que S se acerca infinitamente a S, y la densidad de la superficie tiende al infinito, de modo que el producto por la distancia entre ellos en el punto correspondiente tiende al límite

El momento dipolar de la capa es perpendicular a la superficie S y se dirige de la carga negativa a la positiva.

Para encontrar el potencial creado por una doble capa, primero se puede considerar un dipolo individual y luego pasar a la distribución de los dipolos sobre la superficie. Se puede llegar al mismo resultado si partimos del potencial (1.23) para la distribución de carga superficial y luego realizamos el paso hasta el límite descrito anteriormente. El primer método de cálculo es quizás más sencillo, pero el segundo es un ejercicio útil en análisis vectorial, por lo que aquí preferimos el segundo.

Higo. 1.6. Geometría de doble capa.

Sea el vector unitario normal dirigido de S a S (figura 1.6). Entonces el potencial debido a dos superficies cercanas S y S es igual a

Para d pequeña podemos expandir la expresión en una serie. consideremos expresión general en el que al mismo tiempo

Obviamente, esto es simplemente una expansión en serie de Taylor en el caso tridimensional. Así, pasando al límite (1.24), obtenemos la expresión para el potencial

La relación (1.25) puede interpretarse geométricamente de manera muy sencilla. Tenga en cuenta que

¿Dónde está el elemento de ángulo sólido en el que el elemento de área es visible desde el punto de observación (Fig. 1.7)? El valor es positivo si el ángulo es agudo, es decir, el lado "interior" de la doble capa es visible desde el punto de observación.

Higo. 1.7. Hacia la conclusión del potencial de doble capa. Potencial en el punto P, creado por elemento el área de la doble capa con el momento de una superficie unitaria D, es igual al producto del momento D tomado con signo opuesto y el ángulo sólido en el que es visible el elemento de área desde el punto P.

La expresión para el potencial de doble capa se puede escribir como

Si la densidad superficial del momento dipolar D es constante, entonces el potencial es simplemente igual al producto del momento dipolar tomado con el signo opuesto y el ángulo sólido en el que toda la superficie es visible desde el punto de observación, independientemente de su forma. .

Al cruzar la doble capa, el potencial sufre un salto igual a la densidad del momento dipolar de la superficie multiplicada por . Esto es fácil de verificar si consideramos un punto de observación que se acerca infinitamente a la superficie S con adentro. Entonces, de acuerdo con (1.26), el potencial en el lado interno

lado será igual

ya que casi todo el ángulo sólido descansa sobre una pequeña porción de la superficie S cerca del punto de observación. De manera similar, si te acercas a la superficie S desde el exterior, entonces el potencial se vuelve igual

el signo se invierte debido a un cambio en el signo del ángulo sólido. Así, el salto de potencial al cruzar la doble capa es igual a

Esta relación es análoga a la fórmula (1.22) para el salto en la componente normal del campo eléctrico al cruzar una capa "simple", es decir, la distribución de carga superficial. La relación (1.27) puede interpretarse físicamente como una caída del potencial "dentro" de la doble capa. Esta caída de potencial se puede calcular (antes de ir al límite) como el producto de la intensidad del campo entre ambas capas que llevan una carga superficial y la distancia entre ellas.

Los conductores son cuerpos con una alta concentración de partículas cargadas libres que pueden moverse bajo la influencia de un campo eléctrico. Si se imparte un cierto exceso de carga a un conductor, las partículas cargadas libres que lo componen se moverán (las positivas a un área con menor potencial, las negativas viceversa) hasta que los potenciales en todos los puntos del conductor se vuelvan iguales. En este caso, se alcanza un estado en el que la tensión dentro del conductor es cero y en la superficie los vectores de tensión son perpendiculares a él. Si selecciona una superficie cerrada dentro del conductor S, que está muy cerca de la superficie del conductor (figura 37.1), entonces, de acuerdo con el teorema de Gauss, el flujo del vector de intensidad a través de esta superficie será cero. Esto significa que no hay carga en su interior y todo el exceso de carga se distribuye por la superficie exterior del conductor. Averigüemos de qué depende la densidad de carga superficial.

Para hacer esto, considere dos bolas de metal conectadas por un alambre delgado (figura 37.2). Las bolas y el alambre forman un único conductor y por tanto sus potenciales son los mismos en todos los puntos. El potencial de la primera bola es igual a , su superficie. Expresemos la carga y la densidad de carga superficial en la superficie de esta bola:

; .

Se obtienen expresiones similares para la segunda bola:

; .

Dividiendo las expresiones para densidades de carga, encontramos

La carga impartida al conductor se distribuye sobre la superficie exterior del conductor y la densidad de carga superficial es inversamente proporcional al radio de la superficie.

El recíproco del radio de la superficie en un punto dado es llamado curvatura de la superficie. Cuando el radio es menor, la curvatura de la superficie es mayor y viceversa. En protuberancias y puntos, la curvatura de la superficie es máxima según la expresión (37.1), allí la densidad de carga superficial también será máxima;

Así llegamos a la conclusión:

Todos los puntos dentro y sobre la superficie de un conductor cargado tienen el mismo potencial,

La carga impartida al conductor se distribuye en la superficie exterior del conductor,

Las líneas de intensidad del campo electrostático de un conductor son perpendiculares a su superficie.