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20:43: Desigualdades de Bell - introducción
Para aquellos que están tratando de comprender la extrañeza de la mecánica cuántica, ofrezco esta breve obra sobre las desigualdades de Bell (esto a menudo se llama "teorema de Bell"). Después de pasar el rato en algunos foros pseudocientíficos y darse cuenta de que la gente tiene una idea bastante vaga de la esencia física y significado filosófico Bell, decidí intentar aportar algo de claridad científica popular a esta cuestión bastante compleja. Si lo logré o no, juzgue usted mismo.

Les advierto de inmediato que habrá fórmulas en el texto; no hay forma de prescindir de ellas. Pero estas fórmulas son muy simples y no requieren ninguna proeza matemática por parte de quien quiera comprenderlas, sólo un poco de paciencia y atención.

Por ahora, abandono la parte introductoria "para probar" el interés de la audiencia. Si el texto le resultó útil y digno de continuación, por favor responde. Bueno, para aquellos que están "al tanto", les agradecería mucho una crítica constructiva.

En este caso, la cuestión sigue estando precisamente en la “localidad”, y sólo este principio puede considerarse refutado a nivel experimental. Y los "parámetros ocultos" siempre se pueden interpretar de manera más en un sentido general, y entonces ya no será posible rechazarlos. Presento un argumento casi "tautológico" a este respecto.

Hasta donde tengo entendido, la desigualdad de Bell se puede probar estrictamente para cualquier teoría, por compleja y astuta que sea. parámetros ocultos.

Más de una vez intenté descifrar “estas cosas”, más de una vez sentí que casi lo había descifrado, pero al cabo de un tiempo se perdió el hilo.

La primera parte da esperanzas de un intento exitoso. ¡Esperamos con ansias la continuación!

oh-ho... :(estás pisando el mismo rastrillo.
ya sabes, todo lo "cuántico" pende de hilos tan podridos: ¡oscuridad!
trozos completos de comprensión. Además, toque a cualquiera: todo el castillo de naipes se derrumbará.
Entonces usted afirma (no usted, por supuesto, usted repite las tonterías de otras personas, tomándolas por fe) que "mataron" tanto el principio de localidad como el determinismo. Dicen que ya es indecente siquiera pensar en ello.
y en mi opinión, es indecente hacer pasar trozos de cartón como la base del universo. :)
la localidad y el determinismo no fueron “asesinados”, sino cubiertos con estadísticas. Digan lo que digan, los resultados muestran que si todo suma el mismo conjunto de cosas y eventos, entonces las probabilidades están predeterminadas. :)¿Y? Lo mismo perejil con “localidad”, de hecho no somos gelatina en gelatina.

Les contaré un secreto "muy aterrador": toda la física es un "trozo de comprensión" completo, desde la primera ley de Newton hasta teoria general relatividad. Artículo actividad científica Los físicos es precisamente mejorar los “stubs” existentes y, si es necesario, inventar otros nuevos. ¿O pensaste que la tarea de los físicos es saber la verdad? Entonces los decepcionaré: de ninguna manera la tarea de los físicos es obtener hechos y construir modelos que los expliquen mejor. Pronto " momento actual"Los modelos cuánticos de marcador de posición funcionan mejor que cualquier otro.

Existe un hecho de que los experimentos con partículas no son repetibles. Para explicar este hecho, existen dos “stubs”:
- parámetros ocultos clásicos, preservando el determinismo y la localidad;
- aleatoriedad cuántica y no localidad.

Hay un hecho más: los experimentos que utilizan el esquema de Bell revelan un "agujero" en el "stub" clásico y son completamente consistentes con el "stub" cuántico, que es lo que pretendo mostrar en esta obra.

Nadie discute que es posible, e incluso muy probable, que el “trozo” cuántico también sea imperfecto. Pero hasta la fecha no se han encontrado en él “agujeros” experimentales. Así que este “castillo de naipes” hasta ahora parece muy, muy “sísmicamente resistente”.

Bueno, el hecho de que a algunos filósofos no les guste tanto la “muerte” de los absolutos deterministas y locales que estén dispuestos a importarles un carajo los hechos es su problema. Realmente no molesta a quienes piensan teoría cuántica adecuado, según sus cálculos, el coste de los reactores nucleares, láseres, semiconductores y otros bienes.

> La localidad y el determinismo no fueron “matados”, sino cubiertos con estadísticas.

¿Qué significa estar “cubierto de estadísticas”? Sí, la inconsistencia del determinismo absoluto ha sido probada estadísticamente, lo cual enfaticé especialmente en esta publicación. ¿Pero por qué lo llamas “enyesado”? ¿Puede ofrecer otra explicación para las estadísticas obtenidas que no infrinja el determinismo y la localidad?

> si todo suma al mismo conjunto de cosas y eventos, entonces las probabilidades están predeterminadas.

Bueno, primero que nada, no suman el mismo conjunto. Abrimos la caja de Schreidinger y luego enterramos al gato heroicamente caído con una orquesta o lo recompensamos solemnemente con una salchicha honoraria; estos son, digan lo que digan, diferentes "conjuntos de eventos". Y en segundo lugar, nadie afirmó que la mecánica cuántica acabe con el determinismo por completo. No, ella sólo lo “acorta”. Si lo sabe, debe saber que en la mecánica cuántica la aleatoriedad “entra en juego” sólo cuando la función de onda colapsa. En los intervalos entre colapsos, la función de onda, que predetermina exactamente las probabilidades, se comporta de forma bastante determinista, según la ecuación de Schredinger.

¿Y qué tiene que ver la gelatina con eso? :)

No discutes de manera convincente. No hay necesidad de bombas ni láseres, ni tampoco los semiconductores. Todo esto funciona sin tonterías “cuánticas” (incluso a pesar de ello). ¡Pero la fusión termonuclear “cuántica” no funciona! Hasta un delincuente como Rossi.

> Bueno, primero que nada, no suman el mismo conjunto.

Oh, no hagas esas tonterías sobre el gato. :) Todo sale bien y todo está siempre claro. Un electrón es siempre un electrón, un protón = un protón, un neutrón = un neutrón, los átomos son estables. La tabla periódica es la misma en todas partes.
Y no somos gelatina porque somos locales y no entendemos nada.

Pruébelo desde lo básico: primero demuestre que existe el “giro” y cuál es su significado físico. O incluso que un electrón tiene carga. jeje ¿Y qué es esto? Un cargo. ¿Y qué es un “campo” que nadie ha visto jamás?

Y luego, inmediatamente, la “función de onda”. :) ¡Eso no funcionará! Si te propones ser un gestor cultural, ¡demuestra los conceptos básicos!

Supongamos que inicialmente hay un sistema en forma de varias partículas entrelazadas, luego los subsistemas se separan a una cierta distancia. Las características físicas y sus fluctuaciones que describen los subsistemas siguen siendo mutuamente consistentes. Alguna combinación de sus correlaciones, obtenida en el marco de la teoría con variables físicas locales, no excede 2 según la desigualdad demostrada por Bell en 1966. La misma combinación de correlaciones, obtenida en el marco de la mecánica cuántica para estados confusos , alcanza . Numerosas pruebas experimentales han demostrado una violación. las desigualdades de bell . En consecuencia, ninguna teoría local no puede reproducir las predicciones de la mecánica cuántica, que contiene propiedades esencialmente no locales de las partículas.

Campana de John Stewart (1928-1990)

Entonces, en caso general las características físicas de una micropartícula no tienen ciertos valores antes de la medición y se forman durante el proceso de medición. Dos micropartículas en estado entrelazado no existen como objetos independientes hasta que una de las partículas se registra. En el momento del registro, la segunda partícula se puede detectar arbitrariamente lejos de la primera con características que dependen de las características obtenidas al medir la primera partícula.. La correlación cuántica entre partículas se propaga a velocidades superiores
, Dónde CON– la velocidad de la luz en el vacío, como lo demuestran las mediciones de 2013. En este caso, la transferencia de información por parte del experimentador de una partícula entrelazada a otra con una velocidad ilimitada no es posible. Una de las razones es teorema de clonación de estados cuánticos .

Los resultados obtenidos significan no localidad de los fenómenos cuánticos y una violación del realismo local que subyace a la física clásica y a la experiencia cotidiana. Sin dominar una nueva visión física del mundo, no es posible una comprensión intuitiva de la mecánica cuántica y no será posible aprovechar nuevas oportunidades para el desarrollo de microdispositivos y nanotecnologías relacionadas con la información cuántica y una computadora cuántica.

Imagen de fotones entrelazados.

Los métodos tradicionales para obtener una imagen de un objeto utilizando gafas, binoculares y otros dispositivos ópticos se basan en la redistribución de la intensidad de la luz dispersada por el objeto mediante el uso de superficies que refractan la luz, fenómenos de difracción e interferencia. En 1957, Robert Hanbury Brown y R. Twiss propusieron otro método basado en la correlación, es decir, la comparación de señales de corta duración provenientes de dos sensores que registran la radiación de un objeto. El uso de estados entrelazados y el método de las correlaciones de dos fotones lo hicieron posible en 1995. obtener una imagen de un objeto con un fotón que no ha entrado en contacto con el objeto . El método se llama técnica oculta imágenes (imágenes fantasma). Su aplicación práctica posible en metrología cuántica y litografía.

Láser L en la Fig. 12 envía un fotón de bomba 0 a un cristal no lineal K con dispersión paramétrica espontánea de tipo II. Los fotones entrelazados 1 y 2 generados tienen diferentes longitudes de onda, se mueven colinealmente y están polarizados mutuamente perpendicularmente. La dispersión en el prisma P separa los fotones de bomba 0 que no han reaccionado y los absorbe. El divisor de prisma de polarización D separa los fotones 1 y 2 en direcciones mutuamente perpendiculares debido a la diferencia en su polarización. El fotón de señal 1 pasa a través de la lente. con distancia focal
mm y golpea el objeto en forma de transparencia T con transmitancia
. Luego el fotón es dirigido por la lente. con una distancia focal de 25 mm a un fotodetector fijo con un orificio de entrada de 0,5 mm de diámetro, que recoge toda la radiación que atraviesa la transparencia sin resaltar su forma. De un fotodetector señal electrica va al registrador de coincidencias A.

Arroz. 12. Obtención de una imagen de un objeto de amplitud T

El fotón loco 2 entra en el extremo abierto de la guía de luz C con un diámetro de 0,5 mm, que escanea el flujo de luz en dirección transversal y cuya posición se muestra en la pantalla. La fotoseñal de la guía de luz va al detector.
, desde donde llega la señal eléctrica al registrador A. La pantalla muestra la posición espacial del extremo de la guía de luz C en el caso de llegada simultánea de señales de los detectores. Y
. Lentes instalado para que funcione

, (5)

Dónde a– distancia de la transparencia T a la lente ;b– la suma de las distancias a lo largo del camino óptico desde la lente al cristal K y desde el cristal K al extremo abierto de la guía de luz C. Aparece una imagen del banner T con un factor de aumento en la pantalla del registrador de coincidencias.

.

La calidad de la imagen es alta, su visibilidad. V alcanza la unidad, donde

,

– intensidad de la zona oscura de la imagen, – intensidad de la zona luminosa de la imagen. Es de destacar que los fotones 2, cuya posición espacial transversal está registrada en la pantalla, no atraviesan la transparencia.

Para explicar los resultados del experimento, tenemos en cuenta que si se conoce el impulso de uno de los fotones entrelazados del par, entonces el impulso y la dirección del movimiento del segundo fotón se determinan de forma única con base en (1) y (2 ). Entonces el diagrama de la Fig. 12 puede ser reemplazado por el circuito equivalente de la Fig. 13. En puntos aleatorios yo, j, k En el cristal K nacen los fotones 1 y 2, que se propagan en direcciones opuestas según las leyes de conservación (1). Condición para el registro simultáneo de fotones por 1 y 2 detectores. Y
conduce a una correlación entre los recuentos de fotos en el canal de fotones inactivos 2 y la probabilidad de transmisión de fotones de señal 1 por la transparencia T. Mayor concentración de trayectorias de fotones creadas por la lente con distancia focal F, forma una imagen enfocada registrada por el detector
y satisfactorio (5).

Arroz. 13. Imágenes de coincidencia de dos fotones

En el diagrama de la Fig. 12, la transparencia tiene transmisión de amplitud y para obtener una imagen es fundamental la coherencia entre los fotones del par en el momento y lugar de nacimiento y en las direcciones de propagación. Esto se puede lograr no sólo mediante fotones entrelazados, sino también mediante una fuente de luz clásica intermitente, cada pulso de la cual se envía a través de dos canales. El entrelazamiento se caracteriza por la coherencia no sólo en el tiempo y lugar de emisión de los fotones del par, en su frecuencia y momento, sino también en la fase, lo cual es esencial para obtener una imagen de un objeto en fase. Consideremos tal objeto.

Arroz. 14. Obtención de imágenes de objetos de amplitud y fase.

Láser L en la Fig. 14 envía un fotón de bomba 0 al cristal K con dispersión paramétrica espontánea de tipo I. Nacen los fotones 1 y 2 entrelazados. El fotón 0 que no ha reaccionado es absorbido. El fotón de señal 1 pasa a través de una pantalla E con dos rendijas. Las ondas difractadas interfieren en haces paralelos y son captadas por una lente de enfoque corto. a un fotodetector estacionario , desde donde se envía la señal eléctrica al registrador de coincidencias A. El fotón loco 2 pasa por la lente. con distancia focal F y entra en la guía de luz C. El extremo receptor de la guía de luz escanea el canal de luz en el plano focal de la lente. , o en el plano de la imagen
. La fotoseñal de la guía de luz es convertida por el detector.
en una señal eléctrica que va al registrador de coincidencias A. Registrador A muestra en la pantalla casos de llegada simultánea de señales de detectores Y
en función de la posición espacial del extremo de la guía de luz C.

Posiciones del plano de la imagen
y la pantalla E satisfacen la fórmula de la lente

,

Dónde
centímetro,
centímetro,
centímetro,
ver Al escanear un avión con una guía de luz
Se forma una imagen de las rendijas de la pantalla E de manera similar a la Fig. 12 y 13.

Al escanear el plano focal Un patrón de difracción surge por dos rendijas con interferencia en rayos paralelos, como se muestra en la Fig. 15.

Arroz. 15. Difracción de doble rendija

Como mencionamos la última vez, D. Bell demostró que es posible resolver sin ambigüedades la cuestión de si una teoría es posible. parámetros ocultos locales, es decir. ¿Es posible atribuir a una partícula cuántica individual propiedades que, cuando se “medirían”, aparecerían como valores de cantidades (en general, no conmutables)?
Mostremos aquí una derivación muy simple de una de las formas de la desigualdad de Bell (o, si se prefiere, una de las desigualdades de Bell).

Sea un objeto caracterizado por tres cantidades: A, B Y do, tomando dos valores, que denotamos como + y –.
Supongamos que este objeto puede tener estas tres cantidades simultáneamente (como propiedades).

Consideremos ahora un conjunto (conjunto) de tales objetos. Denotemos por A+ el caso cuando la propiedad A para un objeto del conjunto tiene el valor +, y de manera similar para B,do y menos. A través de norte indiquemos la cantidad de objetos que tienen un conjunto de valores correspondiente para nuestro triplete de propiedades.
Eso es norte(A + B - do-) denota el número de objetos en el conjunto que tienen A es igual a más, y B Y do– menos. Respectivamente, norte(A + B-) – el número de partículas que tienen A es igual a más B– menos, do es arbitrario (ya sea más o menos).

Es obvio que:

norte(A + B -) = norte(A + B - do +) + norte(A + B - do -) (1)

Asimismo:

norte(B - do +) = norte(B - do + A +) + norte(B - do + A -) (2)
norte(A + do -) = norte(A + do - B +) + norte(A + do - B -) (3)

Ahora suma (2) y (3)

norte(B - do +) + norte(A + do -) = [norte(B - do + A +) + norte(A + do - B -)] + norte(B - do + A -) + norte(A + do - B +)

Es claro que la expresión en corchetes es igual norte(A + B-), así obtenemos:

norte(A + B -) <= norte(B - do +) + norte(A + do -) (4)

Ésta es una de las desigualdades de Bell. Es muy sencillo.

Mostremos ahora cómo se viola esta desigualdad de Bell en un experimento EPR.
Como A, B Y do Tomemos las proyecciones del espín (polarizaciones lineales) del fotón en diferentes direcciones (sistemas de ejes orientados de manera diferente), está claro que estas cantidades no conmutan entre sí. Más corresponderá a la polarización a lo largo del eje x, menos – a lo largo del eje y.

Después de la interacción en el momento inicial, las partículas de EPR se separan y el estado local de cada una de ellas (después de la interacción) ya no depende del estado de la otra. En este caso, la primera interacción impone ciertas condiciones sobre el valor total de las cantidades locales (como consecuencia de la operación de las leyes de conservación). Entonces, si una partícula de un par EPR tiene un valor positivo en una de las propiedades, la otra ciertamente recibirá un valor negativo (asumimos que las polarizaciones pueden considerarse como parámetros ocultos, es decir, como propiedades de la propia partícula), por lo tanto La desigualdad (4 ) se puede reescribir de la siguiente manera:

norte(A + B +) <= norte(B - do -) + norte(A + do +) (5)

¿Dónde está el primer parámetro? norte se refiere a una partícula y la segunda a otra. Aquellos. expresión norte(A + B+) denota que el primer fotón tiene polarización x en el sistema de coordenadas A, y la segunda partícula es la polarización x en el sistema de coordenadas B(y en consecuencia, la primera partícula será B -)

especifiquemos A, B Y do:

Dejar A girado en relación con do al bies φ en sentido antihorario, A EN- relativamente do al bies φ dextrorso.

Aunque solo sea en el conjunto norte pares de partículas, entonces en la mitad de los casos la primera partícula será B- . Esta mitad constará de dos partes: en un caso, la segunda partícula del par será do- , y en el otro – do+ . Basado en la mecánica cuántica, el caso do- ocurrirá (en promedio) sin 2 ( φ ) una vez. Aquellos. norte(B - do -) = ½ norte pecado 2 ( φ ), obtenemos de manera similar los valores para todos los demás norte, la desigualdad (5) toma la siguiente forma:

½ norte pecado 2 (2 φ ) <= ½ norte pecado 2 ( φ ) + ½ norte pecado 2 ( φ )

o, después de abreviaturas:

½ pecado 2 (2 φ ) <= sin 2 (φ )

pero, como se sabe por trigonometría, sen(2 φ ) = 2pecado( φ )porque( φ ), es decir. obtenemos:

2 pecado 2 ( φ )cos 2 ( φ ) <= sin 2 (φ )

porque 2 ( φ ) <= ½

Lo que obviamente no funciona para todos los ángulos. En suficientemente pequeño φ El cuadrado del coseno tiende a la unidad, que, por supuesto, es más de la mitad.
Entonces, vemos que la desigualdad de Bell se viola en el caso de medir tres proyecciones de espín diferentes para fotones de un par EPR. Es decir, no tenemos derecho a suponer que los fotones tuvieran las correspondientes proyecciones de espín. a medidas (o si recurrimos al modelo con cubos de la serie anterior, no podemos suponer que conjuntos de valores ya formados lleguen a Alice y Bob).

Aquí se puede argumentar que, tal vez, los fotones tenían, como propiedades, no un conjunto de proyecciones de espín (polarizaciones), sino los valores de algunas otras cantidades que no se pueden medir directamente experimentalmente, pero a través de combinaciones de las cuales se expresan las proyecciones medidas. .
Pero si las cantidades que nos interesan (en el procedimiento de medición) se expresan a través de ellos, esto significa que estas últimas se pueden expresar a través de una determinada función de parámetros ocultos. digamos A = F(λ 1,λ 2,…), donde λ i son parámetros ocultos. Pero entonces, para estas funciones, la desigualdad de Bell debe satisfacerse exactamente de la misma manera, y llegamos a lo mismo. (Para obtener más información sobre otras formas de desigualdad de Bell, incluidas aquellas formuladas con el uso directo de parámetros ocultos, consulte la revisión de A.A. Grib mencionada anteriormente y enlaces adicionales).

¿Cuál es la alternativa? Parece que es necesario suponer que las proyecciones de espín surgen sólo durante la medición (ya que previamente no existían como propiedades de las partículas). Pero luego nos encontramos en otra “posición inconveniente”: resulta que el acto de medición en una región del espacio afecta el acto de medición en otra región, por muy alejada que esté de la primera. Además, esta influencia es instantánea y, además, es imposible decirlo con certeza: la primera medición afecta a la primera, o la segunda, a la primera, porque en diferentes sistemas de referencia (según la teoría de la relatividad) obtendremos un orden diferente de medidas. Y es absolutamente obvio que un intento de identificar el mecanismo de tal influencia (como un fenómeno físico que puede estudiarse) ciertamente entrará en conflicto con la teoría de la relatividad.

Por tanto, ambas alternativas (parámetros locales e influencia no local) son insatisfactorias. El primero no se corresponde con los datos experimentales y el formalismo de la mecánica cuántica, el segundo contradice claramente TO (o en general queda fuera del tema de la física como ciencia).

Sin embargo, es posible que la presencia de sólo estas dos alternativas para comprender la situación del EPR sea una ilusión, una confusión inducida por el aparato conceptual que utilizamos. Quizás haya otra(s) forma(s). Y para descubrirlo, debemos recurrir al análisis de los fundamentos sobre los que descansan estas alternativas, estas formas de nuestra comprensión.

A.A. Grib “Desigualdades de Bell y verificación experimental de correlaciones cuánticas a distancias macroscópicas” UFN, 1984, volumen 142, número 4.

El estado de superposición de dos fotones se puede escribir en la base (x,y) como |S> = |x 1 y 2 > + |y 1 x 2 > (omito las normalizaciones aquí y abajo, ver), donde índice 1 Corresponde a la primera partícula y la 2 a la segunda.
Necesitamos encontrar la amplitud (y probabilidad) de que la primera partícula sea "atrapada" en el estado |x 1 >, y la segunda en el estado |x" 2 >, en la base "sombreada" (x", y "), que se gira con respecto al primero en un ángulo φ .
Aquellos. necesitamos encontrar la amplitud a =< x 1 x" 2 |S>, Dónde< x" 2 | = cos(φ )< x 2 | + sin(φ )< y 2 |
Así obtenemos:
a = porque( φ )< x 1 x 2 |x 1 y 2 + y 1 x 2 >+ pecado( φ )< x 1 y 2 |x 1 y 2 + y 1 x 2 >
El primer término aquí, como es fácil de ver, se convierte en 0, ya que en cada uno de sus términos hay un producto de vectores ortogonales, y en el segundo término queda un término: a = sin( φ )< x 1 y 2 |x 1 y 2 >= pecado( φ ), y la probabilidad es el cuadrado del seno.

Hoy te contamos qué es un mini quadcopter y qué ventajas tiene respecto a un quadcopter grande.

¿Para qué se utilizan los mini cuadricópteros? En primer lugar, por diversión. Un mini quadcopter es bastante difícil de romper; no es capaz de causar daños graves a una persona, porque... su potencia es baja y los tornillos suelen ser de plástico blando. Además, puedes volar un mini quadcopter en cualquier lugar, incluso en una habitación pequeña.

En segundo lugar, al pilotar un pequeño cuadricóptero, adquirirás la habilidad necesaria para controlar modelos más serios. Los principios de control para todos los helicópteros son similares.

En tercer lugar, el coste de un mini dron de este tipo no supera los 20-25 dólares en las tiendas online chinas.

Representantes

Los mini cuadricópteros están bastante representados en el mercado. Quizás el más famoso sea el Cheerson CX-10. Un quad muy rápido, prácticamente indestructible y con capacidad para realizar piruetas.

El próximo representante es WLtoys V676. Una característica especial de este mini quad es la presencia de un sistema de estabilización y Modo sin cabeza(modo sin cabeza). Una vez más característica interesante Este helicóptero es compatible con equipos de control de modelos más antiguos como WLtoys V911, V912, V913, V929, V939, V949, V959, V969, V979, V989, V999, F929, F939. Si lo desea, este mini quadcopter se puede emparejar con equipos FlySky o Turnigy.

El modo Headles te permite volar sin pensar en qué lado está mirando el quadcopter. Aquellos. no importa el frente o atrás El helicóptero está orientado hacia usted, se controlará de la misma manera, sin inversión.

SYMA X12 es el representante más pequeño de los cuadricópteros Syma. Quizás uno de los mejores quads en cuanto a claridad de control. Otra característica es el mando a distancia, que es un poco más grande que otros modelos.

RC Proto X o Hubsan NANO Q4 H111 (versión UK) otro mini quad con sistema electrónico estabilización.

Comparación de modelos

Todos los cuadricópteros de bolsillo presentados en la revisión están equipados con baterías no extraíbles de 3,7 V con una capacidad de 100 mAh. El tiempo de carga de la batería es de unos 30 a 40 minutos para todos los modelos.

Tamaño y peso del helicóptero.

• SYMA X12 - 45 x 45 x 27 mm / 13,3 gramos
• Cheerson CX-10 – 40 x 40 x 22 mm / 12 gramos
• RC Proto X – 45 x 45 x 60 mm / 11,5 gramos
• WLtoys V676 – 43 x 43 x 22 mm / 13 gramos

Tiempo de vuelo y alcance

• SYMA X12 – 7 minutos / 20-30 metros
• Cheerson CX-10 – 8 minutos / 20 – 30 metros
• RC Proto X - 10 minutos / 20 metros
• WLtoys V676 – 6 minutos / 30 metros

• SYMA X12 – $25
• Cheerson CX-10 – $15
• RC Proto X - $25
• WLtoys V676 – $35

Indicación luminosa

Al comprar un quadcopter, no solo desea obtener el placer de volar, sino también la belleza estética. Todos los modelos cumplen este criterio: tienen luz de fondo brillante Sin embargo, en Syma está ubicado en la parte superior, lo que no es muy conveniente cuando se vuela en la oscuridad.

Conclusiones

Los nanocópteros considerados son aproximadamente iguales en sus características; tal vez valga la pena destacar el SYMA X12 como el helicóptero más estable en vuelo y el WLtoys V676 por la presencia de un modo de vuelo "sin cabeza" y la compatibilidad con varios transmisores.

Un pequeño quadcopter con una cámara es mejor elección para aquellos que quieren familiarizarse con el mundo de los drones, pero no están dispuestos a desembolsar mucho dinero por ello.

Estos modelos tienen una serie de ventajas sobre sus homólogos más grandes, a saber:

• debido a su bajo peso son difíciles de romper;
• no necesitas mucho espacio para volar, sólo una habitación;
• bajo costo – de 40 a 70 USD;
• puedes llevarlo contigo de vacaciones o de viaje;

Si tu minicóptero tiene una cámara instalada, tienes la oportunidad de tomar vídeos y fotografías durante el vuelo. Es cierto que su resolución, por regla general, no es muy alta, en el rango de 0,3 a 0,5 megapíxeles. Incluimos específicamente solo versiones RTF de drones en la revisión.

Cheerson CX-10W

Uno de los mini helicópteros más populares con una cámara de 62 por 62 mm y un peso de unos 15 gramos. La batería de 150 mAh proporciona aproximadamente 4 minutos de vuelo. La característica especial de este quadcopter es que puede controlarse desde su teléfono a través de punto de acceso wifi que es distribuido por el propio dron. Para ello es necesario descargar la aplicación en teléfono móvil, encuentre una red, conéctese a ella y listo, podrá volar. Se carga desde cualquier fuente USB en unos 30 minutos.

Es mejor alejarse de las fuentes. Radiación wifi, porque La imagen puede congelarse y puede producirse una pérdida temporal de control. La imagen de la cámara se muestra en el teléfono directamente durante el vuelo.
te costará 1900 rublos.

Hubsan X4 H107C

Pequeño cuadricóptero de fabricante famoso Hubsan. Los helicópteros de esta empresa se distinguen por su buena calidad de construcción y su alta resistencia corporal. Otra característica de este modelo es que es bastante alta velocidad velocidad de vuelo - unos 30 km/h y gran alcance de vuelo - hasta 100 metros. El tiempo de vuelo con una batería de 380 mAh es de unos 7 minutos. Los fabricantes lo han equipado con dos modos de vuelo: “normal” y “experto”. En modo “normal”, el vuelo se produce con el sistema de estabilización activado, lo que no permite establecer grandes ángulos de inclinación.

El vuelo resulta más tranquilo y estable. El modo experto proporciona la máxima maniobrabilidad y la capacidad de realizar giros. Naturalmente, controlar el helicóptero en este modo es más difícil. Las dimensiones del quadcopter son 68 por 68 milímetros. El cuadricóptero está equipado con una mini cámara de 2 megapíxeles con una resolución de 1280x720 y una velocidad de fotogramas de 30 fps. El vídeo se graba en una tarjeta de memoria microSD/SDHC. Costo del dron - 2 mil rublos.

Cámara Hubsan X4 Plus H107C

Una versión mejorada del Hubsan X4 H107C, que costará el doble. Veamos qué ofrece Hubsan por ese dinero. Los cambios afectaron el diseño; se volvió más elegante, tecnológicamente avanzado y reflexivo. La capacidad de la batería se ha aumentado a 520 mAh. Agregamos 2 botones al control remoto: foto y video. Se ha cambiado el algoritmo de control: el helicóptero se ha vuelto más estable y ha aparecido un sensor barométrico con función de mantenimiento de altitud.

El helicóptero está equipado con una cámara gran angular de 2 megapíxeles capaz de tomar fotografías con una resolución de 1600x1200 y vídeo HD de 720p. Al igual que su predecesor, no dispone de función FPV. Precio mínimo en 3 mil rublos.

Otro pequeño cuadricóptero con cámara de la empresa Hubsan, esta vez con función de retransmisión de vídeo al panel de control FPV. Para ello, el mando a distancia dispone Monitor LCD. El vídeo se graba directamente en el mando a distancia en el que se inserta la tarjeta de memoria, por lo que cualquier interferencia durante el vuelo también será visible en el vídeo. Otro inconveniente es la resolución del vídeo: 720x240. Para ver cómodamente el vídeo filmado, debe convertirlo a definición estándar 720x480, lo cual no es muy conveniente. En general, en cuanto al vídeo, este no es el elemento de este helicóptero. Por lo demás, es el viejo Hubsan, con dos modos de vuelo "normal" y "experto" y un excelente manejo.

La capacidad de la batería es de 380 mAh y la duración del vuelo es de unos 8 minutos. El radio de equipos y vídeo es de 100 metros. Este modelo costará 6 mil rublos.

Syma X11C

Otro mini quadcopter con cámara de Syma. Es un poco más grande que los demás en la revisión: 15,2 por 15,2 cm. El dron puede realizar volteretas, hay una disposición para esto. botón especial en el control remoto. Tiempo de vuelo: 6-8 minutos, rango máximo unos 50 metros. Equipado con una cámara de 2 megapíxeles capaz de tomar fotografías y vídeos en resolución 720p. El vídeo se graba en una tarjeta microSD.

El helicóptero está equipado con protección integral de la hélice, que evita daños a las hélices al chocar con un obstáculo. Este dispositivo es perfecto para principiantes. Puedes comprarlo por 1700 rublos.

Conclusiones

Si estás pensando en comprar un pequeño dron con cámara, presta atención al segmento de los minicópteros. Hay opciones para todos los gustos y presupuestos. Además, las características de vuelo de muchos modelos se encuentran en un nivel muy decente. En cuanto al vídeo, es de calidad media para todos los modelos analizados. Esta opción se puede considerar más como buen bono. Para una buena grabación de vídeo, necesitas modelos más serios. De acuerdo, es difícil exigir. buena calidad vídeo desde el dispositivo por $50.