Лучший мини квадрокоптер на радиоуправлении обзор. Выбираем недорогой квадрокоптер с хорошей камерой. Гоночные FPV дроны

08:43 pm : Неравенства Белла - введение
Тем, кто пытается разобраться в странностях квантовой механики, предлагаю этот небольшой опус о неравенствах Белла (эту штуку ещё часто называют "теорема Белла"). Потусовавшись на некоторых околонаучных форумах и поняв, что народ довольно смутно представляет себе физическую суть и философское значение неравенств Белла, я решил попробовать внести некоторую научно-популярную ясность в этот довольно сложный вопрос. Удалось мне это или нет - судите сами.

Сразу предупреждаю, что в тексте встретятся формулы, без них тут никак не обойтись. Но формулы эти весьма просты и не требуют от желающего их осмыслить никаких математических подвигов, только чуточку терпения и внимания.

Пока забрасываю вводную часть "на тестирование" интереса аудитории. Если текст показался вам полезным и достойным продолжения, откликнитесь, пожалуйста. Ну а тем, кто "в теме", буду весьма признателен за конструктивную критику.

Там дело всё-таки именно в "локальности", и только этот принцип можно считать опровергнутым на экспериментальном уровне. А "скрытые параметры" всегда можно трактовать в более общем смысле, и тогда их отвергнуть уже не получится. Я привожу почти "тавтологичный" аргумент на этот счёт.

Насколько я понял, неравенство Белла строго доказывается для любой, сколь угодно сложной и хитрой теории скрытых параметров.

Не раз пытался разобраться с "этими вещами", не раз чувствовал, что почти разобрался, но спустя какое-то время нить терялась.

Первая часть вселяет надежду в успешную попытку. С нетерпением жду продолжения!

охо-хо... :(на те же грабли наступаете.
знаете, всё "квантовое" на таких гнилых верёвочках висит - мрак!
сплошные заглушки понимания. причём, тронь любую - весь карточный домик рухнет.
вот вы утверждаете (не вы конечно, вы повторяете чужие глупости приняв их на веру), что "убили" и принцип локальности и детерминизм. мол, даже думать об этом уже неприлично.
а по моему мнению неприлично выдавать картонные заглушки за основу мироздания. :)
локальность и детерминизм не "убили", а заштукатурили статистикой. как ни крути, а по итогам выходит, что если всё складывается в один и тот же набор вещей и событий, то тогда предопределены вероятности. :)и? та же петрушка с "локальностью", мы же не кисель в киселе по факту.

Открою Вам одну "очень страшную" тайну: вся физика - это сплошные "заглушки понимания", начиная от первого закона Ньютона и заканчивая общей теорией относительности. Предмет научной деятельность физиков как раз заключается именно в усовершенствовании имеющихся "заглушек" и, при необходимости, изобретении новых. Или Вы полагали, что задача физиков - познать истину? Тогда я Вас разочарую: отнюдь, задача физиков - добывать факты и строить модели, наилучшим оразом эти факты объясняющие. Так вот, на "текущий момент" квантовые модели-заглушки работают лучше, чем какие-либо другие.

Вот имеется факт неповторяемости опытов с частицами. Для объяснения это факта существуют две "заглушки":
- классические скрытые параметры, с сохранением детерминизма и локальности;
- квантовая случайность и нелокальность.

Имеется ещё один факт: эксперименты по схеме Белла обнаруживают "дыру" в классической "заглушке" и полностью согласутся с "заглушкой" квантовой, что я и намерен в этом опусе показать.

Никто не спорит, возможно, и даже скорее всего, квантовая "заглушка" тоже несовершенна. Но на сегодняшний день экспериментальных "дыр" в ней обнаружить не удалось. Так что этот "карточный домик" пока что выглядит весьма и весьма "сейсмоустойчивым".

Ну а то, что некоторым философам настолько не по душе "смерть" детерминистского и локального абсолютов, что они готовы наплевать на факты, так это их проблема. Она не особо мешает тем, кто считает квантовую теорию адекватной, стоить на основе её расчётов атомные ракторы, лазеры, полупроводники и прочие ништяки.

> Локальность и детерминизм не "убили", а заштукатурили статистикой.

Что означет "заштукатурить статистикой"? Да, несостоятельность абсолютного детерминизма доказана статистически, что я особо подчеркнул в этом посте. Но почему у Вас это называется "заштукатурить"? Вы можете предложить другое, не посягающее на детерминизм и локальность объяснение полученной статистики?

> если всё складывается в один и тот же набор вещей и событий, то тогда предопределены вероятности.

Ну, во-первых, в один и тот же набор не складывается. Открываем ящик Шрейдингера, а дальше либо хороним с оркестром геройски павшего кота, либо торжественно награждаем его почётной сосиской - это, как ни крути, разные "наборы событий". А во-вторых, никто и не утверждал, что квантовая механика убивает детерминизм полностью. Нет, она его только "укорачивает". Если Вы в теме, то Вам должно быть известно, что в квантовой механике случайность "вступает в игру" только при коллапсе волновой функции. В промежутках между коллапсами волновая функция, которая как раз и предопределяет вероятности, ведёт себя вполне детерминистски, в соответствии с уравнением того же Шрейдингера.

И при чём тут кисель? :)

Не убедительно возражаете. Бомбу и лазеры не надо, да и полупроводники тоже. Это всё без "квантовой" дури (даже вопреки ей) работает. А вот "квантовый" термояд не идёт! Вплоть до жулья типа Росси.

> Ну, во-первых, в один и тот же набор не складывается.

Ох, не надо эту глупость про кота. :) Всё складывается и всё всегда однозначно. Электрон всегда электрон, протон=протон, нейтрон=нейтрон, атомы стабильны. Таблица Менделеева везде одна и та же.
И не кисель мы потому, что локальность, а не ни пойми что.

Вы от основ попробуйте: докажите сначала, что "спин" есть и в чём его физический смысл. Или даже, что у электрона есть заряд. хехе И что это такое - заряд. И что такое "поле", которого никто никогда не видел.

А то сразу "волновая функция". :) Так не пойдёт! Взялись быть культуртрегером - докажите основы!

Пусть первоначально имеется система в виде нескольких перепутанных частиц, затем подсистемы разносятся на некоторое расстояние. Физические характеристики и их флуктуации, описывающие подсистемы, остаются взаимно согласованными. Некоторая комбинация их корреляций, полученная в рамках теории с локальными физическими переменными, не превышает 2 согласно неравенству, доказанному Беллом в 1966 г. Та же комбинация корреляций, полученная в рамках квантовой механики для перепутанных состояний , достигает . Многочисленные экспериментальные проверки показали нарушениенеравенства Белла . Следовательно, любая локальная теория не может воспроизвести предсказания квантовой механики, содержащей существенно нелокальные свойства частиц.

Джон Стюарт Белл (1928–1990)

Итак, в общем случае физические характеристики микрочастицы не имеют определенных значений до измерения и формируются в процессе измерения . Две микрочастицы в перепутанном состоянии не существуют как самостоятельные объекты до регистрации одной из частиц . В момент регистрации вторая частица может обнаружиться сколь угодно далеко от первой с характеристиками, зависящими от характеристик, полученных при измерении первой частицы . Квантовая корреляция между частицами распространяется со скоростью, превышающей
, гдеС – скорость света в вакууме, как показали измерения 2013 г. При этом передача информации экспериментатором от одной перепутанной частицы к другой с неограниченной скоростью не возможна. Одной из причин является теорема о запрете клонирования квантового состояния .

Полученные результаты означают нелокальность квантовых явлений и нарушение локального реализма, лежащего в основе классической физики и повседневного опыта. Без усвоения нового физического мировоззрения не возможно интуитивное понимание квантовой механики и не удасться использовать новые возможности для разработки микроустройств и нанотехнологий, связанных с квантовой информацией и квантовым компьютером.

Изображение перепутанными фотонами

Традиционные способы получения изображения объекта при помощи очков, бинокля и других оптических устройств основаны на перераспределении интенсивности света, рассеянного объектом, путем использования преломляющих свет поверхностей, явлений дифракции и интерференции. Другой метод, основанный на корреляции, то есть согласовании кратковременных сигналов, приходящих от двух датчиков, регистрирующих излучение объекта, предложили Роберт Хэнбери Браун и Р. Твисс в 1957 г. Использование перепутанных состояний и метода двухфотонных корреляций позволило в 1995 г. получить изображение объекта фотоном, который не входил в контакт с объектом . Способ называется техникой скрытого изображения (ghost imaging). Его практическое применение возможно в квантовой метрологии и литографии.

Лазер Л на рис. 12 посылает фотон накачки 0 на нелинейный кристалл К с типом II спонтанного параметрического рассеяния. Рожденные перепутанные фотоны 1 и 2 имеют отличающиеся длины волн, двигаются коллинеарно и поляризованы взаимно перпендикулярно. Дисперсия в призме П уводит непрореагировавшие фотоны накачки 0 в сторону и они поглощаются. Поляризационная призма-делитель Д разводит фотоны 1 и 2 по взаимно перпендикулярным направлениям благодаря различию в их поляризации. Сигнальный фотон 1 проходит через линзу с фокусным расстоянием
мм и попадает на объект в виде транспаранта Т с коэффициентом пропускания
. Далее фотон направляется линзойс фокусным расстоянием 25 мм на неподвижный фотодетекторс диаметров входного отверстия 0,5 мм, который собирает все излучение, прошедшее через транспарант, не выделяя его формы. С фотодетектора электрический сигнал поступает на регистратор совпаденийA .

Рис. 12 . Получение изображения амплитудного объекта Т

Холостой фотон 2 попадает в открытый конец световода С диаметром 0,5 мм, который сканирует в поперечном направлении световой поток и положение которого отображается на экране. Фотосигнал со световода поступает к детектору
, откуда электрический сигнал попадает на регистратор A . На экране отображается пространственное положение конца световода С в случае одновременного прихода сигналов от детекторов и
. Линзыустановлена так, что выполняется

, (5)

где a – расстояние от транспаранта Т до линзы ;b – сумма расстояний вдоль оптического пути от линзы до кристалла К и от кристалла К до открытого конца световода С. На экране регистратора совпадений появляется изображение транспаранта Т с коэффициентом увеличения

.

Качество изображения высокое, его видность V достигает единицы, где

,

–интенсивность темного участка изображения, – интенсивность светлого участка изображения. Замечательно, что фотоны 2, у которых регистрируется поперечное пространственное положение, отображаемое на экране, не проходят через транспарант.

Для объяснения результатов эксперимента учитываем, что если известен импульс одного из перепутанных фотонов пары, то однозначно определяется импульс и направление движения второго фотона на основании (1) и (2). Тогда схему рис. 12 можно заменить эквивалентной схемой рис. 13. В случайных точках i, j, k кристалла К рождаются фотоны 1 и 2, распространяющиеся в противоположные стороны согласно законам сохранения (1). Условие одновременной регистрации фотонов 1 и 2 детекторами и
приводит к корреляции между фотоотсчетами в канале холостых фотонов 2 и вероятностью пропускания транспарантом Т сигнальных фотонов 1. Повышенная концентрация траекторий фотонов, создаваемая линзойс фокусным расстояниемf , образует сфокусированное изображение, регистрируемое детектором
и удовлетворяющее (5).

Рис. 13 . Изображение методом двухфотонных совпадений

В схеме рис. 12 транспарант имеет амплитудное пропускание и для получения изображения существенна согласованность между фотонами пары по моменту и месту рождения и по направлениям распространения. Это могут обеспечить не только перепутанные фотоны, но и прерывистый классический источник света, каждый импульс которого направляется по двум каналам. Перепутывание отличается согласованностью не только по времени и месту испускания фотонов пары, по их частоте и импульсу, но и по фазе, что существенно для получения изображения фазового объекта. Рассмотрим такой объект.

Рис. 14 . Получение изображений амплитудного и фазового объектов

Лазер Л на рис. 14 посылает фотон накачки 0 на кристалл К с типом I спонтанного параметрического рассеяния. Рождаются перепутанные фотоны 1 и 2. Непрореагировавший фотон 0 поглощается. Сигнальный фотон 1 проходит экран Э с двумя щелями. Дифрагированные волны интерферируют в параллельных лучах и собираются короткофокусной линзой на неподвижный фотодетектор, с которого электрический сигнал поступает на регистратор совпаденийA . Холостой фотон 2 проходит линзу с фокусным расстояниемf и попадает в световод С. Приемный конец световода сканирует световой канал в фокальной плоскости линзы , или в плоскости изображения
. Фотосигнал со световодапреобразуется детектором
в электрический сигнал, который поступает к регистратору совпадений A . Регистратор A отображает на экране случаи одновременного прихода сигналов от детекторов и
как функцию пространственного положения конца световода С.

Положения плоскости изображения
и экрана Э удовлетворяют формуле линзы

,

где
см,
см,
см,
см. При сканировании световодом плоскости
формируется изображение щелей экрана Э аналогично рис. 12 и 13.

При сканировании фокальной плоскости возникает картина дифракции на двух щелях с интерференцией в параллельных лучах, показанная на рис. 15.

Рис. 15 . Дифракция на двух щелях

Как мы упоминали в прошлый раз, Д.Белл показал, что можно однозначным образом решить вопрос, возможна ли теория локальных скрытых параметров , т.е. можно ли приписать отдельной квантовой частице такие свойства, которые при "измерении" проявлялись бы как значения (вообще говоря, некоммутируемых) величин.
Покажем здесь очень простенький вывод одной их форм неравенства Белла (или, если угодно, одного из неравенств Белла).

Пусть имеется объект, характеризующийся тремя величинами: A , B и C , принимающими два значения, которые мы обозначим как + и –.
Предположим, что этот объект может обладать этими тремя величинами одновременно (как свойствами).

Рассмотрим теперь набор (ансамбль) таких объектов. Обозначим через A + тот случай, когда свойство A для объекта из ансамбля имеет значение +, и аналогично для B , C и минуса. Через N обозначим число объектов, которые имеют соответствующий набор значений для нашей тройки свойств.
То есть N (A + B - C -) обозначает число объектов в ансамбле, у которых A равно плюсу, а B и C – минусу. Соответственно, N (A + B -) – число частиц, у которых A равно плюсу, B – минусу, C же произвольно (или плюс, или минус).

Очевидно, что:

N (A + B -) = N (A + B - C +) + N (A + B - C -) (1)

Аналогично:

N (B - C +) = N (B - C + A +) + N (B - C + A -) (2)
N (A + C -) = N (A + C - B +) + N (A + C - B -) (3)

Сложим теперь (2) и (3)

N (B - C +) + N (A + C -) = [N (B - C + A +) + N (A + C - B -)] + N (B - C + A -) + N (A + C - B +)

Ясно, что выражение в квадратных скобках равно N (A + B -), таким образом получаем:

N (A + B -) <= N (B - C +) + N (A + C -) (4)

Это и есть одно из неравенств Белла. Всё очень просто.

Покажем теперь, как нарушается это неравенство Белла в ЭПР-эксперименте.
В качестве A , B и C возьмем проекции спина (линейные поляризации) фотона на разные направления (по разному ориентированную систему осей), понятно, что эти величины не коммутируют друг с другом. Плюсу будет соответствовать поляризация по оси x, минусу – по оси y.

После взаимодействия в начальный момент ЭПР-частицы разлетаются, и локальное состояние каждой из них (после взаимодействия) никак уже не зависит от состояния другой. При этом бывшее взаимодействие накладывает некоторые условия на суммарное значение локальных величин (как следствие работы законов сохранения). Так, если одна частица из ЭПР-пары имеет плюс-значение одного из свойств, до другая непременно получит минус-значение (мы предполагаем, поляризации можно рассматривать как скрытые параметры, т.е. как свойства самой частицы), таким образом неравенство (4) можно переписать следующим образом:

N (A + B +) <= N (B - C -) + N (A + C +) (5)

где первый параметр N относится к одной частице, а второй – к другой. Т.е. выражение N (A + B +) обозначает, что первый фотон имеет x-поляризацию в системе координат A , а вторая частица - x-поляризацию в системе координат B (и соответственно, первая частица будет B -)

Конкретизируем A , B и C :

Пусть A повернуто относительно C на угол φ против часовой стрелки, А В – относительно C на угол φ по часовой.

Если всего в ансамбле n пар частиц, то в половине случаев первая частица будет B - . Эта половина будет состоять из двух частей - в одном случае вторая частица из пары будет C - , а в другом – C + . Исходя из квантовой механики , случай C - будет встречаться (в среднем) sin 2 (φ ) раз. Т.е. N (B - C -) = ½ n sin 2 (φ ), аналогично получаем значения для всех остальных N , неравенство (5) приобретает следующий вид:

½ n sin 2 (2φ ) <= ½ n sin 2 (φ ) + ½ n sin 2 (φ )

или, после сокращений:

½ sin 2 (2φ ) <= sin 2 (φ )

но, как известно из тригонометрии, sin(2φ ) = 2sin(φ )cos(φ ) , т.е. получаем:

2sin 2 (φ )cos 2 (φ ) <= sin 2 (φ )

cos 2 (φ ) <= ½

Что, очевидно, выполняется не для всех углов. При достаточно малых φ квадрат косинуса стремится к единице, что, конечно, больше одной второй.
Итак, мы видим, что неравенство Белла нарушается в случае измерения трех разных проекций спина для фотонов из ЭПР пары. То есть мы не имеем права считать, что фотоны имели соответствующие проекции спина до измерения (или если обратиться к модели с кубиками из предыдущей серии, то нельзя считать, что к Алисе и Бобу приходят уже сформированные наборы значений).

Здесь можно возразить, что, может быть, фотоны имели, как свойства, не набор проекций спина (поляризаций), а значения каких-то других величин, которые напрямую в опыте измерены быть не могут, но через комбинации которых выражаются измеряемые проекции.
Но если через них выражаются интересующие нас (в процедуре измерения) величины, то это означает, что последние могут быть выражены через некую функцию от скрытых параметров. Скажем, A = f (λ 1 ,λ 2 ,…), где λ i - скрытые параметры. Но тогда для этих функций точно так же должно выполнятся неравенство Белла, и приходим к тому же самому. (Подробнее о других формах неравенства Белла, в том числе, сформулированных с непосредственным использованием скрытых параметров, смотрите в вышеупомянутом обзоре А.А.Гриба и далее по ссылкам.)

Какова же альтернатива? Вроде, необходимо считать, что проекции спина возникают только при измерении (раз они до этого не существуют как свойства частиц). Но тогда мы попадаем в другое "неудобное положение": получается, что акт измерения в одной области пространства влияет на акт измерения в другой области, как угодно далеко расположенной от первой. Причем воздействие это мгновенно, и даже более того – невозможно точно сказать: первое измерение влияет на первое, или же второе – на первое, ибо в разных системах отсчета (согласно теории относительности) мы получим разный порядок проведения измерений. И уж совершенно очевидно, что попытка выявить механизм подобного влияния (как физического явления, которое можно исследовать) непременно войдет в противоречие с теорией относительности.

Итак, обе альтернативы (локальных параметров и нелокального влияния) - обе являются неудовлетворительными. Первая не соответствуют экспериментальным данным и формализму квантовой механики, вторая – явным образом противоречит ТО (либо вообще выпадает из предмета физики, как науки).

Впрочем, возможно, что наличие только этих двух альтернатив понимания ЭПР-ситуации есть иллюзия, морок, наведенный тем понятийным аппаратом, которым мы пользуемся. Возможно, есть и другой путь (пути). И чтобы выяснить это, нужно обратиться к анализу тех оснований, на которые опираются эти альтернативы, эти формы нашего понимания.

А.А.Гриб «Неравенства Белла и зкспериментальная проверка квантовых корреляций на макроскопических расстояниях» УФН, 1984, том 142, вып 4.

Состояние суперпозиции двух фотонов можно записать в базисе (x,y) как |S> = |x 1 y 2 > + |y 1 x 2 > (нормировки здесь и дальше я опускаю, см. ), где индекс 1 соответствует первой частице и 2 - второй.
Нам надо найти амплитуду (и вероятность), что первая частица будет "поймана" в состоянии |x 1 >, а вторая в состоянии |x" 2 >, в "штрихованном" базисе (x",y"), который повернут относительно первого на угол φ .
Т.е. нам надо найти амплитуду a = < x 1 x" 2 |S>, где < x" 2 | = cos(φ )< x 2 | + sin(φ )< y 2 |
Таким образом получаем:
a = cos(φ )< x 1 x 2 |x 1 y 2 + y 1 x 2 > + sin(φ )< x 1 y 2 |x 1 y 2 + y 1 x 2 >
Первое слагаемое здесь, как нетрудно видеть, обращается в 0, поскольку в каждом его члене встречается произведение ортогональных векторов, а во втором слагаемом остается один член - а = sin(φ )< x 1 y 2 |x 1 y 2 > = sin(φ ), ну и вероятность - квадрат синуса.

Сегодня мы расскажем, что такое мини квадрокоптер, и какие преимущества он имеет перед большим коптером.

Для чего нужны мини квадрокоптеры? Во-первых — для развлечения. Мини квадрокоптер довольно сложно разбить, он не способен причинить серьезный вред человеку, т.к. мощность у него небольшая и винты, как правило, из мягкого пластика. Кроме того, на мини квадрокоптере можно летать где угодно, даже в небольшом помещении.

Во-вторых, пилотируя маленький квадрокопетр, вы получите необходимый навык управления более серьезными моделями. Принципы управления всеми коптерами схожи.

В-третьих, стоимость такого мини дрона не превышает 20–25$ в китайских интернет-магазинах.

Представители

На рынке довольно широко представлены мини квадрокоптеры. Пожалуй, самым известным является Cheerson CX-10. Очень шустрый, практически не убиваемый квадрик с возможностью делать флипы.

Следующий представитель — WLtoys V676. Особенностью этого мини квадрика является наличие системы стабилизации и режима Headless (безголовый режим). Еще одной интересной особенностью этого коптера является совместимость с аппаратурами управления более старших моделей такими как WLtoys V911,V912,V913,V929,V939,V949,V959,V969,­V979,V989,V999, F929, F939. При желании этот мини квадрокоптер можно подружить с аппаратурами FlySky или Turnigy.

Headles режим позволяет летать, не задумываясь о том, какой стороной к вам находится квадрокопетр. Т.е. независимо от того передней или задней частью к вам повернут коптер, управляться он будет одинаково, без инверсии.

SYMA X12 – самый маленький представитель квадрокопетров Syma. Пожалуй, один из лучших квадриков по четкости управления. Еще одной особенностью является пульт, который несколько крупнее чем у остальных моделей.

RC Proto X или Hubsan NANO Q4 H111 (версия для Великобритании) еще один мини квадрик с электронной системой стабилизации.

Сравнение моделей

Все карманные квадрокоптеры представленные в обзоре оснащены не съемными аккумуляторами 3.7 V емкостью 100mAh. Время зарядки аккумуляторов составляет порядка 30-40 минут у всех моделей.

Размер и вес коптера

• SYMA X12 — 45 х 45 х 27 мм /13.3 грамма
• Cheerson CX-10 — 40 x 40 x 22мм /12 грамм
• RC Proto X – 45 x 45 x 60 мм / 11,5 грамм
• WLtoys V676 — 43 x 43 x 22мм /13 грамм

Время и дальность полета

• SYMA X12 – 7 минут / 20- 30 метров
• Cheerson CX-10 – 8 минут / 20 – 30 метров
• RC Proto X — 10 минут / 20 метров
• WLtoys V676 – 6 минут / 30 метров

• SYMA X12 – 25 $
• Cheerson CX-10 – 15$
• RC Proto X — 25 $
• WLtoys V676 – 35 $

Световая индикация

Покупая квадрокоптер, хочется получать не только удовольствие от полета, но и эстетическую красоту. Все модели удовлетворяют этому критерию — имеют яркую подсветку, однако, у Syma она расположена сверху, что не очень удобно при полетах в темноте.

Выводы

Рассмотренные нано коптеры примерно одинаковы по своим характеристикам, выделить, пожалуй, стоит SYMA X12 как самый стабильный в полете коптер и WLtoys V676 за наличие «безголового» режима полета и совместимость с различными передатчиками.

Маленький квадрокоптер с камерой — это лучший выбор для тех, кто хочет познакомиться с миром беспилотников, но при этом не готов выкладывать за это большие деньги.

У таких моделей ряд преимуществ перед большими собратьями, а именно:

• из-за малого веса их сложно разбить;
• для полетов не нужно много места, достаточно комнаты;
• невысокая стоимость – от 40 до 70 USD;
• можно взять с собой в отпуск или поездку;

Если на вашем миникоптере установлена камера, у вас появляется возможность снимать видео и фото во время полета. Правда, их разрешение, как правило, не очень высокое, в пределах 0,3-0,5 мегапикселей. Мы специально включили в обзор только RTF версии дронов.

Cheerson CX-10W

Один из самых популярных мини коптеров с камерой размером 62 на 62 мм, весом около 15 грамм. Батарея 150 mAh обеспечивает примерно 4 минуты полета. Особенность этого квадрокоптера — управление с телефона через точку wi-fi которую раздает сам дрон. Для этого необходимо скачать приложение на мобильный телефон, найти сеть, подключиться к ней и вперед – можно летать. Заряжается от любых источников USB примерно за 30 минут.

Летать лучше вдали от источников излучения Wi-Fi, т.к. возможно зависание картинки и временная потеря управления. Картинка с камеры отображается на телефоне непосредственно во время полета.
обойдется вам в 1900 рублей .

Hubsan X4 H107C

Небольшой квадрокоптер от известного производителя Hubsan. Коптеры этой фирмы отличаются хорошим качеством сборки и высокой прочностью корпуса. Еще одной особенностью этой модели является довольно высокая скорость полета – около 30 км/ч и высокая дальность полета – до 100 метров. Время полета на аккумуляторе 380mAh составляет около 7 минут. Производители оснастили его двумя режимами полета «нормальный» и «эксперт». В «нормальном» режиме полет происходит с включенной системой стабилизации, которая не позволяет задавать большие углы наклона.

Полет получается более спокойным и устойчивым. Режим «эксперт» обеспечивает максимальную маневренность и возможность делать флипы. Естественно, управлять коптером в этом режиме сложнее. Размеры квадрокоптера 68 на 68 миллиметров. Оснащен квадрокоптер мини камерой 2 мегапикселя с разрешением 1280х720, частота кадров 30 к/с. Видео записывается на карту памяти microSD/SDHC. Стоимость дрона — 2 тыс. рублей.

Hubsan X4 Camera Plus H107C

Улучшенная версия Hubsan X4 H107C, которая обойдется в два раза дороже. Давайте посмотрим, что Hubsan предлагает за эти деньги. Изменения коснулись дизайна, он стал более стильным и технологичным, и продуманным. Емкость аккумулятора увеличена до 520mAh. На пульт добавили 2 кнопки — фото и видео. Изменен алгоритм управления – коптер стал более стабильным, появился барометрический датчик с функцией удержания высоты.

Коптер оснащен широкоугольной камерой 2 мегапикселя, способной снимать фотографии с разрешением 1600×1200 и HD-видео 720p. Как и у предшественника функции FPV нет. Минимальная цена на 3 тыс. рублей .

Еще один маленький квадрокоптер с камерой от компании от Hubsan, на сей раз с функцией трансляции видео на пульт управления FPV. Для этого на пульте предусмотрен LCD монитор. Видео записывается непосредственно на пульт, в который вставляется карта памяти, это значит, что все помехи во время полета также будут видны и на видео. Еще одним недостатком является разрешение видео — 720х240. Чтобы комфортно смотреть снятый ролик нужно конвертировать в стандартное разрешение 720х480, что не очень удобно. В общем, что касается видео - это не стихия данного коптера. В остальном это старый добрый Hubsan, с двумя режимами полета «нормальный» и «эксперт» и отличной управляемостью.

Емкость аккумулятора – 380 mAh, продолжительность полета – около 8 минут. Радиус аппаратуры и видео – 100 метров. Обойдется эта модель в 6 тыс. рублей .

Syma X11C

Еще один мини квадрокоптер с камерой от Syma. Он чуть крупнее остальных в обзоре — 15,2 на 15,2 см. Дрон умеет делать флипы для этого предусмотрена специальная кнопка на пульте. Время полета – 6-8 минут, максимальная дальность около 50 метров. Оснащен камерой 2 мегапикселя, способной делать фото и видео в разрешении 720p. Видео пишется на карту microSD.

Коптер комплектуется круговой защитой пропеллеров, которая позволяет избежать повреждения пропеллеров при столкновении с препятствием. Этот аппарат отлично подойдет новичкам. Приобрести его можно за 1700 рублей .

Выводы

Если вы задумались о покупке маленького дрона с камерой, обратите внимание на сегмент мини коптеров. Тут есть варианты на любой вкус и бюджет. К тому же полетные характеристики многих моделей на очень достойном уровне. Что касается видео, то оно среднего качества у всех рассмотренных моделей. Эту опцию можно рассматривать скорее, как приятный бонус. Для хорошей видеосъёмки нужны более серьёзные модели. Согласитесь, сложно требовать хорошего качества видео от аппарата за 50 долларов.